ИСТИНА |
Войти в систему Регистрация |
|
ИСТИНА ИНХС РАН |
||
Наблюдаемая статистика параметров вращения пульсаров (их периоды $P$ и производные $\dot P$) определяется, в том числе, темпом эволюции их магнитных полей. Поэтому логично исследовать затухание последних на основе наблюдаемого замедления вращения пульсаров. Здесь, однако, возникают две проблемы: 1) значительные не моделируемые вариации $\dot P$, наблюдаемые как шум тайминга пульсаров и аномальные показатели торможения; 2) эволюция магнитного угла $\alpha$, способная замаскировать медленную эволюцию поля так как $\dot P \propto B^2(1 + \sin^2\alpha)$ [1]. В нашей работе предлагается простой подход, решающий эти две проблемы. Мы исследуем статистику периодов вращения $P$ и возрастов $t$ одиночных пульсаров, исключая $\dot P$ из анализа явным образом. В качестве возрастов $t$ используются кинематические возраста $t_\mathrm{kin}$, оценённые из движения пульсаров в Галактике и возраста остатков сверхновых $t_\mathrm{snr}$, связанных с отдельными объектами. Мы рассматриваем величину интеграла магнитного поля $Y(t) = \int B^2(t) dt$. Можно показать, что она не зависит явно от $\dot P$, но известным образом зависит от $\alpha$, $\alpha_0$, $P$ и $P_0$ -- то есть учитывает и эволюцию угла тоже. Использование универсальных распределений для $P_0$ и $\alpha_0$ позволило проанализировать наблюдаемую зависимость $Y(t)$ для 82 радиопульсаров с известными возрастами (от 0.001 до 10 млн. лет) и периодами. Представляя эволюцию магнитного поля в простом феноменологическом виде $B(t) = B_0(1 + t/\tau_m)^{-\beta}$, мы, в итоге получили, что исследуемая выборка согласуется со следующим набором параметров этой модели: $ \log (B_0/\mathrm{Gs})= -11.5 \pm 0.2$, $\log (\tau_m/\mathrm{kyr}) = 4.0 \pm 0.8$ и $\beta = 0.28 \pm 0.05$. Ссылки: [1] A.~Philippov, A.~Tchekhovskoy, and J.~G.~Li, MNRAS, 441, 1879 (2014)