ИСТИНА

В монокристаллическом образце, охлажденном на воздухе, и поликристаллическом образце наблюдается резкое возрастание на кривых α(Т) начиная с температуры Кюри ТС = 126 К и после достижения максимума происходит медленный спад. При этом в температурном интервале 150 ≤ Т ≤ 325 К, включающем температуру Нееля антиферромагнитных кластеров СЕ-типа ТNСЕ = 240 К, величина α уменьшается всего на ~ 30%. На кривых {∆α/α}(T) наблюдается резкий минимум в районе ТС, при этом максимальная величина |∆α/α| достигает 87% у монокристаллического образца и 82% у поликристаллического в магнитном поле 14.17 kOe. Гигантская отрицательная величина магнетотермоэдс в районе точки Кюри означает, что термоэдс почти исчезает при термальном разрушении ферронов. Приложение магнитного поля к образцу в районе ТС поддерживает существование ферронов, что и объясняет смещение минимума на кривых {∆α/α}(T) к более высоким температурам, как можно видеть на вставках к рисункам 1 и 2. Отсюда следует, что термоэдс в этих образцах вызвана ФМ кластерами ферронного типа. Яназе и Касуя показали, что внутри ферронов постоянные решеток уменьшены. Измененная кристаллическая решетка в этих кластерах вызывает изменение термоэдс в них. Температурная зависимость α и ∆α/α в некоторых магнитных полях монокристаллического образца, охлажденного в атмосфере кислорода, существенно отличается от описанной выше. Наблюдается Широкий максимум на кривых α(Т) в районе парамагнитной температуры Кюри Тр = 270 К, захватывающий температуру Нееля ТNСЕ = 240 К. Значительно ниже этого максимума при понижении температуры к району ТС наблюдается возрастание α, но ее максимальная величина, где это возрастание заканчивается, составляет ~ 70% oт величины α при 270 К. На кривой {∆α/α}(T) наблюдается резкий минимум при ТNСЕ, при этом величина |∆α/α| достигает 50% при Н = 13.2 kOe. В этом образце резкое падение |α| связано с разрушением СЕ АФМ порядка, связанного с СО упорядочением, смещающим кислородные ионы. Измененная кристаллическая решетка в этих кластерах вызывает изменение термоэдс в них. Охлаждение в кислороде закрывает разорванные связи Mn-V-Mn (где V – вакансия кислорода) и создает благоприятную ситуацию для увеличения количества СО кластеров. Электрический ток, текущий в образце при измерении термоэдс, вызывает эффект Пельтье на границах АФМ кластера СЕ-типа или кластера ферронного типа. Наложение магнитного поля в районе ТС или TNCE, ускоряющее разрушение магнитного порядка внутри них, вызывает резкое падение термоэдс всего образца. Это означает, что указанные кластеры вносят основной вклад в термоэдс всего образца. Таким образом, показано, что в наноматериалах величина термоэдс может быть значительно повышена.