ИСТИНА

Предложен метод расчета толщины мишени, необходимой для формирования равновесного распределения зарядов быстрых многозарядных ионов. Описание равновесных и неравновесных процессов перезарядки ионов при их прохождении через твердую мишень проведено с учетом “эффекта плотности”. Зарядовое распределение ионов считалось установившимся, когда средний заряд и ширина распределения достигают своих равновесных значений. Показано, что последовательность формирования равновесного распределения зарядов зависит от разности начального q0 и равновесного зарядов иона. Установлено, что равновесная толщина углеродной мишени для быстрых ионов азота и неона минимальна в том случае, когда q0 близок к равновесному заряду. Показано, что в области энергии ионов E ≥ 0.1 МэВ/нуклон равновесная толщина мишени увеличивается с увеличением Е и заряда ядра ионов, и для ионов неона равновесная толщина углеродной мишени в 1,5 - 2 раза больше, чем для ионов азота. Установлено, что потери энергии ионов с ядерными зарядами Z = 5–10 в процессе перезарядки при E ≤ 3 МэВ/нуклон влияют на неупругие потери энергии. Вклад процесса перезарядки для некоторых ионов достигает 15% в области энергии от 30 до 100 кэВ/нуклон. При замене газовой мишени на твердую потери энергии иона от процесса перезарядки уменьшаются., что объясняется изменением баланса между процессами потери и захвата электрона ионом.